在直流電路中，功耗僅是直流電壓乘以直流電流（以瓦特為單位）的乘積。但是，對于帶有無功分量的交流電路，我們必須以不同的方式計算消耗的功率。

電功率是電路中能量消耗的“速率”，因此，所有電氣和電子組件及設備都對其可安全處理的電功率量有所限制。例如，一個1/4瓦的電阻器或一個20瓦的放大器，電力可能隨直流量或交流量而隨時間變化。電路在任何時刻的電量都稱為瞬時電量，它由功率等于伏特乘以安培（P = V * I）的眾所周知的關系給出。因此，一瓦特（每秒消耗一焦耳的能量的比率）將等于一伏特乘以一安培的伏安乘積。

那么，電路元件吸收或提供的功率就是該元件兩端的電壓V和流經該元件的電流I的乘積。因此，如果我們有一個電阻為“ R”歐姆的直流電路，則電阻的耗散功率（以瓦特為單位）可以通過以下任一通用公式得出：

電源

其中：V是直流電壓，I是直流電流，R是電阻值。

因此，只有當電壓和電流同時存在時，電路中的功率才存在，即沒有開路或閉路條件。考慮以下標準電阻直流電路的簡單示例：

直流電阻電路

交流電路中的電力在直流電路中，電壓和電流通常是恒定的，不會隨時間變化，因為沒有與電源相關的正弦波形。但是，在交流電路中，電壓，電流和功率的瞬時值受電源的影響而不斷變化。因此，我們無法以與直流電路相同的方式來計算交流電路中的功率，但仍可以說功率（p）等于電壓（v）乘以安培（i）。

另一個重要的一點是，交流電路包含電抗，因此存在功率成分，這是由該成分產生的磁場和/或電場造成的。結果是，與純電阻組件不同，該功率被存儲，然后在正弦波形經過一個完整的周期周期后返回電源。

因此，電路吸收的平均功率是一個完整周期內存儲的功率與返回的功率之和。因此，電路的平均功耗將是一個完整周期內瞬時功率與瞬時功率的平均值p，瞬時功率p定義為瞬時電壓v與瞬時電流i的乘積。請注意，由于正弦函數是周期性且連續的，因此在所有時間內給出的平均功率將與在單個周期內給出的平均功率完全相同。

讓我們假設電壓和電流的波形都是正弦波，因此我們回想一下：

正弦電壓波形

由于瞬時功率是任何時刻的功率，因此：

應用以下公式的三角積和和：

和θ =θ v - θ 我入上式（電壓和電流波形之間的相位差）給出：

其中V和I分別是正弦波形的均方根（rms）值，v 和i，θ是兩個波形之間的相位差。因此，我們可以將瞬時功率表示為：

瞬時交流功率方程

該方程式向我們顯示瞬時交流功率具有兩個不同的部分，因此是這兩個項的總和。第二項是隨時間變化的正弦曲線，由于項的2ω部分，其頻率等于電源角頻率的兩倍。但是，第一項是一個常數，其值僅取決于電壓（V）和電流（I）之間的相位差θ。

由于瞬時功率會隨著時間的變化而正弦曲線的輪廓不斷變化，因此很難進行測量。因此，在數學上使用冪的平均值或平均值更方便，也更容易。因此，在固定的周期數內，正弦曲線瞬時功率的平均值簡單地表示為：

其中V和I是正弦有效值，而θ（Theta）是電壓和電流之間的相角。功率單位為瓦特（W）。

如圖所示，也可以使用流過電路的電壓V rms或電流I rms，從電路的阻抗（Z）中找到在電路中耗散的交流電源。

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