第一作者：張明浩，Karnpiwat Tantratian

通訊作者：孟穎，陳磊

通訊單位：美國芝加哥大學，美國密西根大學

成果簡介

鋰和鈉等軟金屬在電池技術中發揮著關鍵作用，其展現出高能量密度。其中，軟金屬在電化學過程中通過晶粒選擇性生長形成的紋理是一個影響功率和安全性的關鍵因素。

在此，美國芝加哥大學Ying Shirley Meng（孟穎）教授和美國密西根大學陳磊教授等人制定了一個通用的熱力學理論和相場模型來研究軟金屬的晶粒選擇性生長，研究重點集中于表面能與原子遷移率相關的固有應變能在晶粒選擇性生長中的相互作用。研究顯示，晶粒選擇性生長的差異源于表面能的各向異性和軟金屬原子的擴散勢壘，重點突出了固態鋰金屬電池的動力學限制，源于負載應力引起的表面能各向異性。這些見解助力開發了一種非晶態LixSi1-x（0.50 《 x 《 0.79）種子層，通過控制晶粒選擇性生長，提高了室溫下無負極鋰固態電池的臨界電流密度。

此外，理想的界面層應滿足以下標準：（1）具有與鋰金屬相似的體積模量（《30 GPa），以減輕負載應力引起的表面能各向異性；（2）呈現出無晶界邊界的非晶態結構，以抑制鋰的穿透；（3）在還原電位下與鋰金屬接觸時表現出電化學穩定性；（4）提供電子導電性，以作為集流體；（5）具有親鋰性，以降低成核勢壘。這些發現也適用于其他軟金屬體系，例如鈉，其模量（8 GPa）甚至小于鋰。鈉的表面能各向異性較小，這表明即使在室溫下，鈉的擴散最大化也決定了晶粒的選擇，這表明鈉金屬在固態電池中具有很大的潛力。

相關研究成果以“Grain selection growth of soft metal in electrochemical processes”為題發表在Joule上。

研究背景

在當今能源存儲技術的浪潮中，鋰和鈉等軟金屬因其卓越的高能量密度而備受矚目，成為電池技術的關鍵角色。然而，這些金屬在電化學過程中的晶粒選擇性生長所形成的紋理，對電池的功率和安全性有著深遠的影響。軟金屬，尤其是鋰金屬，被認為是未來高能量可充電電池的理想負極材料。如果與插層型正極或轉換型正極搭配，其比能量可分別超過350 Wh/kg和500 Wh/kg。然而，鋰金屬電池的循環穩定性一直是研究者面臨的重大挑戰。鋰金屬在充放電過程中的沉積和剝離效率直接影響電池的庫侖效率和循環壽命。理想的鋰沉積微觀結構應具備低孔隙率、柱狀結構以及大晶粒尺寸，這些特性有助于實現均勻的鋰剝離，避免形成高度多孔和針狀的非活性鋰結構。

研究內容

為了深入理解軟金屬在電化學過程中的晶粒選擇性生長，研究者們構建了一個通用的熱力學理論框架，并將其與相場模型相結合。這一模型重點關注表面能與原子遷移率相關的固有應變能在晶粒選擇性生長中的相互作用。通過密度泛函理論（DFT）計算得到的表面能和自擴散勢壘作為輸入參數，建立了與相場模型常數的相關性。具體而言，原子遷移率（Lq）被建模為隨自擴散勢壘的降低而指數增加，遵循阿倫尼烏斯方程。同時，晶粒表面的梯度能量系數（kq）隨著表面能的增加而增加，從而抑制晶粒的生長。

圖1. 電沉積軟金屬薄膜中選擇性晶粒生長機理示意圖。

負載應力誘導的晶粒選擇性生長

通過密度泛函理論（DFT）計算，發現晶粒選擇性生長的差異主要源于表面能的各向異性和軟金屬原子的擴散勢壘。這些參數被納入相場模型，通過原子遷移率和梯度能量系數的調整，模擬了晶粒生長過程。實驗中，鋰金屬的（001）表面在3%壓縮應力下表現出最高穩定性，而（101）表面的表面能變化最大。在固態電池中，較大的負載應力（》10 MPa）顯著影響晶粒生長，導致（001）晶粒優先生長，這種表面能各向異性限制了鋰金屬負極的動力學性能。在液態電解質系統中，負載應力較低（幾百kPa），晶格應變影響較小，（101）晶粒因較低的鋰擴散勢壘（0.02 eV）而占主導地位。這一現象通過X射線衍射（XRD）和極圖分析得到了驗證，解釋了液態電解質中鋰金屬電池更高的臨界電流密度。

此外，研究還發現，鈉和鉀金屬在固態電池中表現出較低的表面能各向異性，即使在高的負載應力下，（101）晶粒仍可能占主導地位。鈉和鉀的擴散勢壘較低（分別為0.04 eV和0.02 eV），這使得它們在室溫下具有更好的動力學性能。實驗結果表明，鈉金屬在25°C下表現出優先生長的（101）晶粒，且在無富極固態電池中實現了1 mA/cm2的臨界電流密度和7 mAh/cm2的可逆循環容量。這些發現表明，鈉金屬在固態電池中具有廣闊的應用前景。

圖2. 基于熱力學理論的相場模型下的鋰金屬晶粒選擇生長。

溫度對晶粒選擇生長的影響

同時，分析了溫度對鋰金屬晶粒選擇性生長的影響，重點關注（001）和（101）晶粒之間的競爭。由于（111）晶粒的擴散勢壘和表面能最大，因此主要分析（001）和（101）晶粒。晶粒選擇基于最小化鋰擴散引起的應變能（ΔFstrain）或表面能（ΔGsurface）。在液態電解質中，ΔFstrain主要為正，ΔGsurface略為負，晶粒選擇主要由鋰原子擴散驅動，傾向于（101）紋理。在固態電解質中，ΔFstrain和ΔGsurface相當，室溫下（001）晶粒因表面能各向異性而受青睞，但高溫下ΔFstrain顯著增加，超過ΔGsurface，導致（101）晶粒在高溫下成為優選。

實驗中，25°C和80°C下以0.1 mA/cm2的電流密度在銅基底上電沉積鋰金屬，結果表明高溫下（101）晶粒的選擇性生長更為明顯。通過等離子體聚焦離子束（PFIB）銑削和電子背散射衍射（EBSD）分析，發現25°C下沉積的鋰晶粒傾向于（001）方向，而80°C下則傾向于（101）方向。這一結果與溫度效應的預測一致，表明高溫下鋰原子的高流動性降低了應變能密度，使得（101）晶粒在能量上更具優勢。這種均勻的沉積和剝離過程有助于在高溫下實現超過1.5 mA/cm2的電流密度，這對于固態電池中的鋰金屬負極尤為重要。

圖3. 溫度對無負極固態電池中鋰金屬晶粒選擇生長的影響。

壓力對晶粒選擇生長的影響

研究發現，增加壓力會增加晶格應變，進而改變表面能，使其更加各向異性。當表面能各向異性超過臨界閾值時，晶粒選擇可能會從傾向于低應變能（快速鋰擴散）轉變為傾向于低表面能晶粒，特別是在固體系統中高堆疊壓力下。然而，在壓力較小的液態系統中，系統更傾向于快速鋰擴散的晶粒。如果（101）晶粒的鋰擴散勢壘增加并與其他晶粒相當，鋰擴散的各向異性將減弱，（101）晶粒可能會變得不那么占主導地位，甚至可能與其他晶粒混合。

此外，研究還探討了壓力對晶體尺寸的影響。施加在電沉積金屬表面的壓力可以促進平面晶粒的合并，這種效應在鋰金屬中尤為顯著，因為鋰的屈服強度較低（0.41~0.89 MPa）。實驗中，使用定制的負載電池在350 kPa下進行鋰沉積，發現沉積鋰的顆粒直徑為5~10微米，明顯小于在固態情況下觀察到的30~50微米。即使在室溫下，液態情況下（101）鋰紋理的存在也很明顯，這表明（101）鋰紋理是鋰在液態電解液中沉積的一個內在特征，直接證明了應變能最小化紋理的存在。

圖4. 鋰晶粒選擇生長的相場預測。

晶粒選擇生長的界面層設計

為了在固態電池中實現最佳的界面接觸，需要施加適當的負載應力，因此所涉及固體的機械性能必須進行適當設計。在任何給定的固態電解質（SSE）下，基底與鋰之間的體積模量差異減小，對應于鋰相內較小的晶格應變，從而促進有利于擴散的（101）晶粒的優先生長。這種效應在無負極固態電池中尤為顯著，其中集流體充當鋰沉積的基底。受最近DFT計算的啟發，本研究提出采用非晶態硅種子層以減少鋰金屬內的晶格應變。當x超過0.5時，會發生顯著的軟化，產生低于30 GPa的體積模量。此外，隨著鋰含量的增加，鋰-硅合金的帶隙減小，向適合作為集流體的金屬特性轉變。

采用與先前研究中概述的相同的濺射技術，在銅基底上沉積了500納米厚的非晶態硅層。隨后，組裝了無負極固態全電池，以評估裸銅集流體與沉積了硅的銅集流體之間的倍率性能差異。使用裸銅的電池在第二次循環時就發生了短路，而沉積了硅的銅電池能夠持續運行至更高的C/2（1.5 mA/cm2）倍率。通過與厚正極配對，無負極電池實現了9 mAh/cm2的面積容量。為了驗證關于晶粒選擇性生長的假設，使用PFIB獲得了在Li0.7Si0.3種子層上沉積的鋰金屬的橫截面，其面積容量為2 mAh/cm2。結果表明，即使在25℃的沉積溫度下，使用硅種子層時（101）晶粒也變得明顯。

圖5. 固態電池中鋰金屬負極晶粒選擇生長的界面層設計。

總結與展望

綜上所述，這項研究不僅揭示了軟金屬在電化學過程中晶粒選擇性生長的復雜機制，還為設計高性能電池提供了重要的理論指導。通過深入理解表面能和原子遷移率在晶粒生長中的作用，研究者們能夠通過界面工程實現理想的紋理，從而提高電池的充放電效率和循環穩定性。這些發現不僅適用于鋰金屬電池，還可以推廣到其他軟金屬系統，如鈉金屬電池，為未來高能量密度電池技術的發展開辟了新的道路。此外，結合先進的表征技術和計算模擬，將有助于更深入地理解電池內部的物理化學過程，為電池技術的持續創新提供支持。隨著這些研究的不斷深入，有理由相信軟金屬電池將在未來的能源存儲領域發揮更加重要的作用，為實現可持續能源未來做出貢獻。

文獻信息

Minghao Zhang， Karnpiwat Tantratian， So-Yeon Ham， Zhuo Wang， Mehdi Chouchane， Ryosuke Shimizu， Shuang Bai， Hedi Yang， Zhao Liu， Letian Li， Amir Avishai， Lei Chen，* Ying Shirley Meng*，?Grain selection growth of soft metal in electrochemical processes， Joule， https://doi.org/10.1016/j.joule.2025.101847